7- Obtención de una ecuación de balance energético a partir de la ley de Ohm generalizada para un sistema en movimiento.

En los sistemas de conversión de energía electromecánica como por ejemplo las máquinas eléctricas rotativas existe básicamente una parte estacionaria llamado Estator y otra que se mueve respecto a la primera usualmente llamado Rotor. por lo general en la teoría de las máquinas eléctricas rotativas se estudia su comportamiento desde el punto de vista de un observador situado en el sistema de referencia en el cual está en reposo el Estator - El campo EM descrito por las Ecuaciones de Maxwell esta referido a este sistema, que como sabemos no es el mismo al que mide  un observador situado en el sistema que se mueve con el Rotor. La forma como estan relacionados E y H del sistema del Estator  con el E´ y H´ del sistema en movimiento del Rotor están dadas por las ecuaciones de transformación de la Teoría de la Relatividad de Einstein. Para el caso de que la velocidad v con que se mueve el sistema del Rotor es muy pequeña comparada con la de la luz ( v << c ), fueron obtenidas anteriormente en este blog a partir de las Ecuaciones Minimales las siguiente ecuaciones que relacionan los campos del Rotor con el del Estator:

                    E´ = E  + vxB  = E +  uvxH                       (1)

                    H´ = H -  vxD  = H  - evxE                        (2)

  

                    J´ =  J  - r v                                              (3)   

En la ecuación (3)  se relaciona la densidad de corriente  J´ del Rotor con la  J  del Estator  siendo  v la velocidad con que se mueve el Rotor respecto al Estator  y  r  la densidad de carga eléctrica  por unidad de volumen.

Las ecuaciones (1), (2) y (3) que se obtuvieron anteriormente a partir de las Ecuaciones Minimales son las mismas que las relativistas cuando estas se aproximan para el caso en que la velocidad  v  es muy pequeña comparada con la de la luz  c  ( v << c  por lo tanto  v/c = 0 )

Debo recordar que según la Teoría de la Relatividad las  ecuaciones del electromagnetismo tienen la misma forma tanto para el observador situado en sistema en reposo como para el situado en uno que se mueve con una velocidad v constante, así tenemos por ejemplo que la Ley de Ohm puntual para el observador en el sistema en reposo es J = g E también para el situado en el que se mueve es J´= g E´ siendo  g la conductividad del medio conductor.

Consideremos el caso de que las cargas eléctricas distribuídas son despreciables es decir r = 0 , tendremos que la ecuación (3) se reduce a:

                        J´ = J                                                     (4)

Si en la Ley de Ohm puntual en sistema en movimiento J´= g E´  sustituimos la (1)  y la (4) obtenemos la siguiente:

                        J = g ( E  +  u v x H )                             (5)     

La ecuación (5) obtenida es  interesante he importante por que ella nos expresa la Ley de Ohm en el sistema en moviento pero en función de magnitudes del campo EM medidas por el observador en el sistema en reposo, y muy importante para el estudio de las Maquinas Eléctricas rotativas por que a partir de ella podemos modelar la Máquina Eléctrica rotativa en terminos de las magnitudes del campo EM en el entrehierro, como tambien obtener las ecuaciones circuitales de los devanados de Estator como del Rotor. 

Para los interesados en detalle de tema expuesto se adjunta el trabajo :

 

ECUACION DE BALANCE DE FLUJO ENERBETICO

                                                 

3-Interacción de campos electromagnéticos con medios materiales y obtención de las Ecuaciones de Maxwell y ecuaciones constitutivas a partir de las Ecuaciones Minimales. 

En entradas anteriores se obtuvieron las Ecuaciones de Maxwell para espacio vacio o medios lineales homogeneos isotrópicos a partir de las Ecuaciones Minimales . El procedimiento de obtención de las Ecuaciones de Maxwell para medios materiales no homogeneos e anisotrópicos a partir de las Ecuaciones Minimales es diferente a la usual  ademas por la siguiente razón, por que   para describir las propiedades y el comportamiento magnético de la sustancia material desde un punto de vista macroscópico, se pueden utilizar dos modelos con enfoques fundamentalmente diferentes, uno que se basa en la existencia de corrientes eléctricas a escala atómica asociada al movimiento orbital de los electrones, llamadas también corrientes amperianas, y el otro que parte de la supuesta existencia de la carga magnética como contraparte análoga a la carga eléctrica. Ambos modelos conducen a los mismos conceptos fundamentales como el dipolo magnético y la polarización magnética de los materiales. En la mayoría de tratados publicados sobre electromagnetismo se utiliza el modelo que parte de la existencia de las corrientes amperianas. En cambio en la presente formulación se optará por el modelo de la carga magnética que no obstante que hasta la fecha no se ha comprobado experimentalmente su existencia, pero tampoco se ha descartado  su posible existencia. La utilización formal de la carga magnética como contraparte de la carga eléctrica permite restablecer la simetría en la formulación de las Ecuaciones de Maxwell. Pero la razón principal por la que en la presente formulación se utiliza el modelo basado en la existencia formal de la carga magnética, es por que  el primer modelo basado en las corrientes  amperianas presentas serias inconsistencias en el aspecto energético con la experiencia cuando estas interactúan con un campo eléctrico (sobre este aspecto , los interesados pueden consultar el Cap. 5 y 7 del libro “Electromagnetic Field , Energy and Forces” de Fano-Chu- Adler ).

Para los interados del procedimiento en detalle, se adjunta archivo PDF  INTERACCION EM CON MEDIOS MATERIALES

2. Obtención de las Ecuaciones de Maxwell para medios en movimiento lento a partir de las Ecuaciones Minimales.

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Todo estudioso del electromagnetismo sabe que en la física clásica newtoniana las leyes de la mecánica son invariantes bajo las transformaciones galileanas, pero, en cambio las leyes del electromagnetismo expresadas por las Ecuaciones de Maxwell no lo son. Solo son invariantes dentro del marco de la Teoría de la Relatividad de Einstein, donde los sistemas inerciales están relacionados mediante las ecuaciones de transformación de Lorentz, en lugar de las galileanas. Por lo que seguramente causará sorpresa y hasta incredulidad lo que se demuestra a continuación, en todo caso espero que motive un debate serio al respecto por parte de los interesados.

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Fig. Sistema de referencia S' que se mueve con la velocidad v respecto al sistema S.

En el caso de un movimiento lento, es decir que la velocidad v con que se mueve el sistema

--> S’ es muy pequeña en comparación con c (c velocidad de la luz) tal que (v/c)² = 0, las ecuaciones de transformación de Lorentz, se reducen a las Galileanas de la Física clásica Newtoniana, las que se escriben a continuación:

A partir de las Ecuaciones Energéticas Minimales, demostraremos que en este caso , no obstante utilizarce las ecuaciones de transformación Galileanas (1), (2), (3), (4), las Ecuaciones de Maxwell conservan su invariancia en sistemas inerciales, es decir formalmente son las mismas en el sistema estacionario S y el sistema en movimiento S’ lo que se ilustra en el cuadro adjunto, pero en cambio el campo electromagnético se transforma.

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En el capítulo1 anteriormente publicado en el blog, se utilizaron las Ecuaciones Minimales particularizadas para el caso de un medio en reposo, para obtener las cuatro Ecuaciones de Maxwell, en esta oportunidad partiremos de las Ecuaciones Minimales para un medio o sistema en general en movimiento las que escribimos a continuación:

(5)

(6)

Sustituyendo las correspondientes expresiones energéticas y efectuando las operaciones indicadas en las Ecuaciones Energéticas Minimales anteriores, se obtienen las ecuaciones siguientes:

(7)

(8)

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Las componentes del campo electromagnético para el sistema en reposo son funciones de las coordenadas (x₁, x₂, x₃ ) y del tiempo t , lo que expresamos a continuación:

(9)

(10)

Las coordenadas de un punto referidos al sistema S’ en movimiento están relacionados con las correspondientes referidas al sistema S estacionario, por las ecuaciones de Transformación Galileanas (1), (2), (3), y (4). Teniendo en cuenta estas ecuaciones, se obtiene las siguientes expresiones para las derivadas parciales respecto a las mismas:

(11)

(12)

Donde: es el delta de Kronecker.

Como consecuencia de las expresiones (11), (12) se puede comprobar que se cumple la siguiente identidad del operador nabla:

(13)

Tomando la derivada total respecto al tiempo de D_a y B_a , se obtiene:

(14)

(15)

Teniendo en cuenta las expresiones (13), (14), (15), las ecuaciones (7), (8) se pueden escribir en la forma siguiente:

(16)

(17)

A continuación escribimos las ecuaciones (16) para : alfa = 1, 2, 3.

(18)

(19)

(20)

Para que las ecuaciones (18), (19), (20 referidas al sistema en movimiento S’ sean invariantes, es decir, formalmente idénticas a las correspondientes para el sistema estacionario S , de conformidad con el Principio de la invariancia de las Ecuaciones de Maxwell en sistemas inerciales , se deben cumplir las siguiente igualdades:

(21)

(22)

(23)

(24)

(25)

(26)

(27)

(28)

Completando la identificación despejamos H₃ y H₂ de las (26) y (28), y luego las sustituimos en la (18), obteniéndose la siguiente:

(29)

pero, teniendo en cuenta la tercera ecuación de Maxwell:

(30)

la (29) se puede escribir en la forma siguiente:

(31)

donde:

(32)

es la ecuación de transformación de la respectiva componente densidad de corriente.

Las ecuaciones de transformación de las componentes del campo magnético (25), (26), (28), y las (24), (27), (32) de las densidades de corriente, se pueden escribir en las siguientes formas vectoriales:

(33)

(34)

Procediendo en forma similar con la ecuación (17) el interesado podrá comprobar el cumplimiento de la invariancia de la correspondiente Ecuación de Maxwell y se obtiene la siguiente ecuación de transformación del campo eléctrico:

(35)

El interesado podrá comprobar que las ecuaciones de transformación (33), (34) y (35) son idénticas a las que se obtienen cuando se aproximan las correspondientes ecuaciones de transformación relativististas del campo electromagnético y la densidad de corriente (hacer click para visualizar ó bajar archivo PDF ), para el caso de un movimiento lento, es decir: para c >> v y (v/c)² = 0.